方。

但另一方面。

∫ωdv对于所有定域的涡度团是守恒的。

也就是说......

漩涡通过速度场对流，通过扩散传播，但是每个漩涡内总的涡度保持不变。

换而言之.....

边界正是涡度的来源！

这是一个叶笃正从未想过的概念，这代表着他之前的很多思路都是错误的，他确实低估了边界的深度。

但这也同样代表着.....

一个新模型的可能！

准确来说应该是......

气象学中第一个真正可行的新模型！

要知道。

虽然挪威学派在数值天气预测这方面贡献很大很大，但即便是到现在，整个气象行业也依旧没有一个真正的模型。

事实上。

按照正常历史发展。

气象学要到1971年才会由拉苏尔建立出第一个气候模型。

并且拉苏尔建立的模型预测的还不是局部天气，而是与全球变暖有关的气候模型。

而眼下......

叶笃正的面前出现了一条新路。

一条从未有人涉及过的新路。

看着一脸震撼的叶笃正，徐云则显得很平静。

他所说的这些概念并非基于他的个人能力，而是来自后世已经相对完备的知识体系，没啥值得骄傲的。

毕竟不同于眼下这个时期。

虽然后世对于ns方程虽然依旧处于破解阶段，一般形式的解析解依旧遥遥无期——因为卡在了非线性的adve项上。

但另一方面。

它在各种极端情况下.....例如无旋，无粘性等情景中还是有解析解的。

后世只要在dns上投入足够的计算资源，甚至可以求解复杂的流体流动。

这些都是徐云穿越前已经有了很强的定式结果，以至于徐云这种非气象领域的人都能随手拿出来做释义。

当然了。

由于专业壁垒的缘故，徐云对于涡度的了解到这里也差不多就完了。

至于再进阶的相当位温、假相当位温、潜热、感热、辐射这些概念.....

你想让徐云解释一下它们的含义倒是没什么问题，但再深入的推导就纯属痴心妄想了。

不过没关系。

到了眼下这一步，叶笃正显然已经进入了‘悟道’的状态。

以这位华夏现代气象学主要奠基人的能力而言，剩下的环节哪怕不需要徐云帮忙，他一个人多半也能搞定。

更别说他的边上还有陶诗言这位天气动力学的顶尖大老存在呢。

因此很快。

叶笃正便开始自己推导起了后续步骤。

“温度的支配方程是dt/dt=α?2t......”

“那么温度场的方程自然就是dt/dt=?t/?t+u?t/?x=α?2t......”

“根据流体静力平衡和温度直减率可得.......”

“诗言兄，你觉得这里改成分段函数转折点压强如何？”

“正合我意......”

二十多分钟后。

叶笃正在纸上写下了另一道算式：

d/dt(jsij?v(?×)]。

而在见到这道算式的时候。

徐云裹在绷带下的表情也随之一松。

呼......

他的任务算是完成了.....

想必聪明的同学也看出来了。

没错！

叶笃正此时写出来的式子，正是涡度拟能方程。

它来自上头对流导数与ω的标量积，是对于定域分布的涡度。

其中最右边的散度项通常积分为零，和脑子一样不太需要。

右边剩下的两项分别对应通过涡线拉长产生涡度拟能，以及因为粘滞力损耗的涡动拟能。

从这个式子可以直观看出涡动拟能就像力学能量一样，可以被摩擦力耗散掉。

这个公式在后世讨论湍流的时候会被反复提及，算是一个标识型的公式。

更重要的是.....

众所周知。

大气扩散属于湍流扩散，目前有三种广泛的应用理论：

梯度输送理论、

湍流统计理论、

相似理论。

而这个式子便是湍流统计理论的重要核心，后世在这个基础上诞生了一种叫做wr的模型。

没错。