如此一来。

中子在这个过程中数量会发生变化：

可能被散射弹回去，无法穿过靶。

也可能被靶核直接吸收掉。

那么这种变化就表示为Δi=?σinΔx，其中n是靶核密度，Δx是靶核厚度。

可以看出σ是一种概率，指的是中子被靶核散射或吸收的平均概率。

到了这一步。

就只要再把计算出来的近似概率叠加在一起求导就行了。

喏，你看。

原子弹大概万分之一的理论设计，就这么轻松的搞定了，是不是很简单？

咳咳......

至少对于陆光达等人来说还是很简单的。

因此很快。

整个项目组便开展起了热火朝天的计算。

“谁算一下两端同次碰撞项的合理性？”

“华主任，散射后的中子速度应该不会产生超高能中子......”

“u(x，t)=z(0)=z(?t)=u(x?bt，0)=g(x?bt).......”

“报告，初解算出来了！”

“mmp，到底有没有人一起去厕所啊？一个人不让出门的啊啊啊啊！

”

就这样。

在时间来接近夜里12点的时候。

陆光达写下了一个最终的公式：

∫z??j=uhsΣsφ?d??(r，t)+λs/3=limr→04πda(rl+1)e?r/l=sa=s4πd。深夜图片审核没上班，将就着看吧。

写完后。

陆光达擦了把额头上的汗水，轻轻松了口气：

“呼.....非线性中子运输方程，总算是计算出来了。”

......

注：

相信我，这个过程我已经写的尽量简洁了，后面就没推导过程了....